氣體流量計算公式 相關
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概要. 流体の量として 体積 を考えた場合は 体積流量 （たいせきりゅうりょう、volume flow rate）という。 一般に流量と言った場合は体積流量を指すことが多く、日本の 計量法 でも体積流量のことを単に流量と表現している。 単位 は、 国際単位系 （SI）では 立方メートル毎秒 （m 3 /s）を用いる。 計量法では他に立方メートルを リットル に、秒を 時 、 分 に置き換えた単位も認めており、特に立方メートル毎分は CMM （cubic metre per minute）と表記されることがある。 海洋学 では、 海流 の体積流量の計量に百万立方メートル毎秒（百万キロリットル毎秒）に等しい スベルドラップ （Sv）が用いられる。
流量は Q = V A なので. 満水状態の配管の内径を d とすると、 径深 R (半径 r とは異なる) は d /4となる。 また、配管の断面積 A は なので. 国際単位系 を用いて圧力損失を計算するときには S=h f /L なので、式は次のようになる [3] 。 ここで. h f ： 配管長さL (メートル)での圧力損失, m ( 圧力水頭) L ： 配管長さ, m (メートル) Q ： 流量, m 3 /s.
理想気体の状態方程式には2ないし3種のバリエーションがある。大きな違いは、気体を粒子の集まりとみなすか否かである。式の上での形式的な違いは、平衡状態における理想気体の圧力 p が 質量密度に比例するか 数密度に比例するか モル密度（モル体積の逆数） [4] に比例するか
概要. 流れている物質の 密度 、通過する箇所の 面積 、その通過箇所に対する物質の相対 速度 がわかれば、質量流量を計算できる。 ここで. は質量流量 (kg/s) ρ は密度 (kg/m 3) v は速度ベクトル (m/s) dA は微小面積ベクトル (m 2) A は通過する面. である。 面積分 の中にあらわれている量ρ v は単位時間単位面積あたりに流れる質量を表しており、 質量流束 と呼ばれる。 もし流れが 非圧縮性 で密度が定数ならば、質量流量は 体積流量 Q に密度をかけたものと等価である。 計量単位. 計量法 における質量流量の 計量単位 は、次のように定められている。 括弧内は計量単位規則が定める 単位記号 である。
連続の式より成り立つ. を代入し、また管路が水平とすれば z1 = z2 であり、点1と点2での差圧を. と置けば、理論的な流量 Q は次のようになる。 実用上は、 慣性力 や 粘性 によるエネルギー損失が起こるので、実用的な流量を求める式として次のようになる。 ここで、 C は 流量係数 と呼ばれ、一般的には C = 0.96～0.99 となる [1] 。 流量係数には計算の便宜上から. ただし. となる K も用いられることがある。 脚注. [ 脚注の使い方] ^ 今木清康『機械工学の基礎』理工図書、199頁。 など. 関連項目. ウィキメディア・コモンズには、 ベンチュリ効果 に関連するカテゴリがあります。
概要. ベルヌーイの式は 流体 の速さと 圧力 と 外力 の ポテンシャル の関係を記述する式で、力学的エネルギー保存則に相当する。 この定理により流体の挙動を平易に表すことができる。 ダニエル・ベルヌーイ （ Daniel Bernoulli 、1700年 - 1782年）によって 1738年 に発表された。
流体力学 （りゅうたいりきがく、 英: fluid dynamics / fluid mechanics ）とは、 流体 の 静止 状態や 運動 状態での性質、また流体中での 物体 の運動を研究する、 力学 の一分野 [1] 。 概説. 「 流体 」も参照. 力学の一分野であり、 連続体力学 の一部と見なされる [2] 。 下位分類としては、大きく分けると、静止状態を扱う 流体静力学 （fluid statics）と、運動状態を扱う流体動力学 (fluid dynamics [3]) に分かれる。 （ただし、日本では両者をはっきり区別していない人もいる。
